實(shí)驗(yàn)名稱：線性相干反饋控制系統(tǒng)的實(shí)驗(yàn)研究

　　測試設(shè)備：高壓放大器、示波器、低通濾波器、控制器、光電探頭、壓電陶瓷等。

　　實(shí)驗(yàn)過程：

　　圖1：相位鎖定方案。PZT1-PZT2：壓電陶瓷；HVA1-HVA2：高壓放大器；S1：10Hz掃描信號；S2：2kHz調(diào)制信號；Mixer：混頻器；splitter：分流器；VF：電壓跟隨器；LPF：低通濾波器；PID：比例積分微分控制電路；OSC：示波器。D1-D2：光電探頭；OPA：四波混頻過程；C：控制器；Pr：探針光；Conj：共軛光。

　　圖2：光場加載調(diào)制信號后的波形圖。1-Errorsingal為誤差信號；2-Pr和3-Conj分別為加載2kHz信號調(diào)制后的探針光和共軛光波形。

　　實(shí)驗(yàn)操作過程如圖1所示。首先我們產(chǎn)生一個2kHz的調(diào)制信號S2，其通過高壓放大器HVA2放大，用于驅(qū)動壓電陶瓷PZT2。另外我們產(chǎn)生一個10Hz的掃描信號S1，該信號通過高壓放大器HVA1放大，用于驅(qū)動壓電陶瓷PZT1。通過示波器OSC觀察，可以得到光場調(diào)制后的輸出波形，如圖2所示，2-Pr為探針光束的電信號和3-Conj為共軛光場的電信號，它們的電信號類似于洛侖茲波形，每一個尖峰之間的距離由掃描信號的頻率決定，波形上帶有鋸齒狀波形為調(diào)制信號，通過改變調(diào)制信號的電壓，可以調(diào)控鋸齒狀的大小。需要注意的是，在鎖相過程中需要尋找合適的掃描信號和調(diào)制信號參數(shù)，保證光場能夠調(diào)制上信號。我們將D2探測到的直流信號接入分流器splitter的1端口，那么該直流信號就被復(fù)制成兩份，分別從分束器的2，3端口輸出，其中3端口的信號通過一個電壓跟隨器VF之后直接輸入至示波器進(jìn)行觀察。這里電壓跟隨器的作用是防止后端接入電子器件對前端信號串?dāng)_，從而保證了信號的保真度。2端口的直流信號則經(jīng)過電壓跟隨器VF后與掃描信號混合，利用低通濾波器過濾掉混頻信號中的高頻成分后，可以得到誤差信號1-Eerrorsignal?？梢钥吹?，誤差信號斜率的最大處對應(yīng)于輸出信號尖峰的位置。我們將誤差信號輸入到比例積分微分控制器PID中，通過修改參數(shù)可以直接鎖定相位點(diǎn)。由于系統(tǒng)的光路比較長，為了保證良好的鎖定效果，需要加擋風(fēng)板，減緩空氣的流動。

　　實(shí)驗(yàn)結(jié)果：

　　圖3：保持放大器泵浦功率不變，研究不同反饋系數(shù)k條件下，系統(tǒng)輸出光場的強(qiáng)度差壓縮。縱坐標(biāo)為噪聲功率，橫坐標(biāo)為掃描時間。泵浦功率為85mW，注入探針光功率為30µW。圖(a)，(b)和(c)分別表示當(dāng)反饋系數(shù)k為0，0.2和0.4時，系統(tǒng)輸出光場的強(qiáng)度差噪聲頻譜（曲線A）和對應(yīng)的散射噪聲極限（曲線B）。紅色直線代表這各個曲線的噪聲平均值。

　　實(shí)驗(yàn)結(jié)果如圖3所示，黑色曲線B為歸一化后的散粒噪聲極限，藍(lán)色曲線A為歸一化后輸出光場的強(qiáng)度差噪聲，紅色直線代表著各個曲線歸一化后平均噪聲水平強(qiáng)度。如圖3(a)所示，當(dāng)k=0時，系統(tǒng)沒有反饋，可以看做單個非相位敏感的四波混頻過程，此時系統(tǒng)產(chǎn)生了-2.30dB的強(qiáng)度差壓縮。當(dāng)k=0.2時，系統(tǒng)產(chǎn)生了-4.03dB的強(qiáng)度差壓縮，如圖3(b)。當(dāng)繼續(xù)增大反饋為k=0.4時，系統(tǒng)產(chǎn)生了-1.19dB的強(qiáng)度差壓縮，如圖3(c)?？梢钥吹?，隨著反饋強(qiáng)度的增加，系統(tǒng)的強(qiáng)度差噪聲也隨之發(fā)生變化。另外在一定反饋情況下，反饋控制可以使系統(tǒng)的強(qiáng)度差壓縮增大；然而繼續(xù)增大反饋強(qiáng)度，系統(tǒng)的強(qiáng)度差壓縮程度反而降低，甚至低于無反饋情況，發(fā)生了過度反饋的現(xiàn)象。

　　圖4：在放大器泵浦功率分別為65mW，75mW，85mW情況下，不同反饋系數(shù)k下，系統(tǒng)輸出光場的強(qiáng)度差壓縮。縱坐標(biāo)為強(qiáng)度差壓縮IDS，橫坐標(biāo)為反饋系數(shù)k。實(shí)線為實(shí)驗(yàn)得強(qiáng)度差壓縮，虛線為理論考慮系統(tǒng)損耗情況下的強(qiáng)度差壓縮。假設(shè)原子池中探針光和共軛光的透射系統(tǒng)分別為Ta=0.9，Tb=0.95，光路傳輸損耗為l=0.18，探測效率為η=0.9。紅色點(diǎn)狀：65mW；藍(lán)色正方形：75mW；綠色棱形：85mW。

　　如圖4所示。從圖中可以得到，在不同泵浦功率情況下，各自都存在一個優(yōu)的反饋參數(shù)k?，能夠使得系統(tǒng)的量子特性大化。當(dāng)P=65mW時，k?在[0.25,0.35]間，系綜最大強(qiáng)度差壓縮為|2.65dB；當(dāng)P=75mW時，k?在[0.20,0.30]間，系綜最大強(qiáng)度差壓縮為徦3.54dB；當(dāng)P=85mW時，k?在[0.15,0.25]間，系綜最大強(qiáng)度差壓縮為|4.03dB。我們也測量了其他泵浦功率下的情況，發(fā)現(xiàn)泵浦功率越大，優(yōu)反饋系數(shù)k?越小，這個從理論計(jì)算中也可以推導(dǎo)出來，實(shí)際測量結(jié)果和理論模擬趨勢相同，但在絕對數(shù)值上存在大約1dB的偏移，這可能是由于其他損耗導(dǎo)致的。

　　高壓放大器推薦：ATA-7020

　　圖：ATA-7020高壓放大器指標(biāo)參數(shù)

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